При определ. темп-pax, давлении и др. параметрах конденсиров. ВВ и взрывоопасные газовые смеси могут храниться длит. время - хим. реакции в них при этих условиях практически не идут. Однако при небольших изменениях указанных параметров может произойти резкий переход от крайне медленного протекания хим. реакции к её прогрессивному самоускорению (автоускорению), т. е. к возникновению В. или к самовоспламенению (см. ГОРЕНИЕ). Наличие таких критич. условий - характерная черта хим. ВВ.

Тепловой В. осуществляется в условиях, когда оказывается невозможным тепловое равновесие между реагирующим в-вом и окружающей средой. При достаточно больших значениях энергии активации Е (разностях между ср. энергией ч-ц, вступающих в хим. реакцию, и ср. энергией всех ч-ц в реагирующей системе) скорость хим. реакции w быстро возрастает с увеличением темп-ры Т ВВ по закону Аррениуса: w=zexp(-E/RT), где R - универсальная газовая постоянная, z - предэкспоненц. множитель, значение к-рого зависит от механизма элем. акта реакции. Таким же образом растёт и скорость тепловыделения Q+ в объёме в-ва V:

Q+=Vqzexp(-E/RT)

(q - тепловой эффект реакции). Теплоотвод же во внеш. среду Q- через поверхность S зависит от Т гораздо слабее:

Q-=l/r(T-T0)S

(l - коэфф. теплопроводности, r - линейный размер тела, Т0 - темп-ра среды). Условию теплового равновесия соответствует равенство Q+=Q-, т. е. выделяющаяся в ходе реакции теплота должна полностью отводиться через поверхность ВВ. Вследствие сильной нелинейности ф-ции тепловыделения Q+(T)

Рис. 1. Диаграмма Семёнова.

такое равновесие не всегда возможно. На рис. 1 приведены графики скоростей тепловыделения Q+ и теплоотвода Q- (прямые 1-3) при различных Т0 (диаграмма Семёнова). При низких Т0 (подкритич. состояние) графики Q+ (T) и Q-(T) пересекаются. Точка их пересечения а соответствует медленному течению реакции при темп-ре Г, мало отличающейся от Т(1)0. При повышении Т0 прямые теплоотвода смещаются вправо, и при нек-рой критич. темп-ре Т о прямая 2 касается Q+(T), точка пересечения отсутствует, и, следовательно, тепловое равновесие невозможно. Если Т0>T*0 (надкритич. состояние), хим. экзотермич. реакция самоускоряется - выделение теплоты приводит к повышению Т, что, в свою очередь, увеличивает скорость тепловыделения - возникает тепловой В.

Условие возникновения теплового В. формулируется в виде неравенства d>d*, где безразмерный параметр d зависит от величин, характеризующих хим. реакцию, условия теплоотвода и размеры тела:

а d*- число, определяемое только формой тела (напр., для шара d*=3,32, причём в этом случае r - радиус шара).

Тепловой В. выражен тем ярче, чем лучше выполняются неравенства RT0/E<-1 и=""><-1 (с="" -="" теплоёмкость="" вв).="" если="" эти="" неравенства="" выполняются="" плохо,="" тепловой="" взрыв="" вырождается="" -="" одновременно="" с="" ростом="" т="" происходит="" быстрое="" выгорание="" исходного="" в-ва,="" к-рое="" смазывает="" картину="" в.="">

Цепной В. осуществляется в таких системах, где хим. реакция развивается как разветвлённая цепная реакция, в процессе к-рой возникают большие концентрации (сравнимые с концентрациями исходных в-в) активных ч-ц - радикалов, ведущих реакцию. В простейшем случае скорость изменения концентрации n радикалов описывается ур-нием:

dn/dt=w0+(f-g)n,

где t - время, w0 - скорость спонтанного зарождения радикалов, f и g - факторы разветвления и обрыва цепей. От знака j=f-g зависит ход

Рис. 2. Область самовоспламенения стехиометрич. смеси водорода с кислородом (заштрихована).

цепного процесса. При j<0 концентрация="" активных="" центров="" n="w0/|j|," ничтожна="" из-за="" малой="" скорости="" их="" зарождения,="" и="" реакция="" практически="" не="" идёт.="" если="" j="">0, число активных центров лавинообразно (экспоненциально) растёт. Критич. условие j=0 соответствует возникновению цепного В. Кривая j(Т, р)=0 (р - давление; рис. 2) ограничивает область самовоспламенения, имеющую обычно вид полуострова. Границы «полуострова» наз. верхним и нижним пределами цепного В.

Тепловой и цепной режимы протекания В. могут осуществляться и при яд. превращениях - реакциях синтеза и деления ядер (см. ЯДЕРНЫЙ ВЗРЫВ).

В. могут быть вызваны резкими внеш. воздействиями - ударом, трением, ударной волной, возникшей при В. другого заряда. Причиной В. при ударе, по-видимому, явл. локальный разогрев в-ва. Ударная волна вызывает специфич. вид взрывного превращения, к-рое происходит не одновременно по всему заряду, а распространяется в пр-ве с пост. скоростью,- возникает детонация.

К В. относятся также процессы, в к-рых выделяется не внутр. энергия в-ва, а энергия внеш. источника. Примерами могут служить В. при ударе тел, движущихся с большими скоростями (падение крупных метеоритов); В. проволочек металла, испаряемых под действием сильного импульса электрич. тока; В. в среде, в к-рой сфокусировано мощное лазерное излучение (лазерная искра); В. при внезапном освобождении сжатого газа (разрушение стенок газовых баллонов) и т. п.

В. используют в геологии, при строительстве плотин, каналов, тоннелей, в военном деле. Действие В. может быть усилено в определ. направлении (см. КУМУЛЯТИВНЫЙ ЭФФЕКТ).

В научных исследованиях при помощи В. достигаются экстремально высокие значения р, Т и плотностей в-ва r. Его используют для получения магн. полей высокой напряжённости, для осуществления фазовых переходов и получения новых в-в (см. ДАВЛЕНИЕ ВЫСОКОЕ).

При эксперим. исследовании взрывных процессов изучаются энерговыделение разл. в-в, хар-ки взрывных и детонационных волн и распределение в них физ. параметров (р, r, Т, спектр. состава эл.-магн. излучения, скорости хим. реакций). Для изучения В. создана спец. аппаратура - высокоскоростные киносъёмочные аппараты, электронные приборы, позволяющие следить за развитием процессов, протекающих за чрезвычайно малые промежутки времени (до 10-11 с).