(ультрафиолетовые лучи, УФ излучение), не видимое глазом эл.-магн. излучение, занимающее спектр. область между видимым и рентгеновским излучением в пределах длин волн l от 400 до 10 нм. Область У. и. условно делится на ближнюю (400-200 нм) и далёкую, или вакуумную (200- 10 нм); последнее назв. обусловлено тем, что У. и. этого диапазона сильно поглощается воздухом и его исследование возможно только в вакууме.
Ближнее У. и. открыто в 1801 нем. учёным И. В. Риттером и англ. учёным У. Волластоном, вакуумное до 130 нм- нем. физиком В. Шуманом (1885- 1903), а до 25 нм - англ. физиком Т. Лайманом (1924). Промежуток между вакуумным У. и. и рентгеновским изучен к 1927.
Спектр У. и. может быть линей
…
Далее
(ультрафиолетовые лучи, УФ излучение), не видимое глазом эл.-магн. излучение, занимающее спектр. область между видимым и рентгеновским излучением в пределах длин волн l от 400 до 10 нм. Область У. и. условно делится на ближнюю (400-200 нм) и далёкую, или вакуумную (200- 10 нм); последнее назв. обусловлено тем, что У. и. этого диапазона сильно поглощается воздухом и его исследование возможно только в вакууме.
Ближнее У. и. открыто в 1801 нем. учёным И. В. Риттером и англ. учёным У. Волластоном, вакуумное до 130 нм- нем. физиком В. Шуманом (1885- 1903), а до 25 нм - англ. физиком Т. Лайманом (1924). Промежуток между вакуумным У. и. и рентгеновским изучен к 1927.
Спектр У. и. может быть линейчатым (спектры изолированных атомов, ионов, лёгких молекул), непрерывным (спектры тормозного или рекомбинац. излучения) или состоять из полос (спектры тяжёлых молекул; (см. СПЕКТРЫ ОПТИЧЕСКИЕ)).
При взаимодействии У. и. с в-вом могут происходить ионизация его атомов и фотоэффект. Оптич. св-ва в-в в УФ области спектра значительно отличаются от их оптич. св-в в видимой области. Характерно уменьшение прозрачности в У. и. (увеличение коэфф. поглощения) большинства тел, прозрачных в видимой области. Напр., обычное стекло непрозрачно при 320 нм; в более коротковолновой области прозрачны лишь увиолевое стекло, сапфир, фтористый магний, кварц, флюорит, фтористый литий (имеет наиболее далёкую границу прозрачности - до l=105 нм) и нек-рые др. материалы. Из газообразных в-в наибольшую прозрачность имеют инертные газы, граница прозрачности к-рых определяется величиной их ионизационного потенциала (самую коротковолновую границу прозрачности имеет Не - l=50,4 нм). Воздух непрозрачен практически при l<185 нм="" из-за="" поглощения="" у.="" и.="" кислородом.="">185>
Коэфф. отражения всех материалов (в т. ч. металлов) уменьшается с уменьшением l. Напр., коэфф. отражения свеженапылённого Аl, одного из лучших материалов для отражающих покрытий в видимом диапазоне, резко уменьшается при l<90 нм="" и="" значительно="" уменьшается="" также="" вследствие="" окисления="" поверхности.="" для="" защиты="" поверхности="" алюминия="" от="" окисления="" применяются="" покрытия="" из="" фтористого="" лития="" или="" фтористого="" магния.="" в="" области="" длин="" волн="">90><80 нм="" нек-рые="" материалы="" имеют="" коэфф.="" отражения="" 10-30%="" (золото,="" платина,="" радий,="" вольфрам="" и="" др.),="" однако="" при="">80><40 нм="" и="" их="" коэфф.="" отражения="" снижается="" до="" 1%="" и="" ниже.="">40>
Источники У. и. Излучение накалённых до темп-р =3000 К тв. тел содержит заметную долю У. и. непрерывного спектра, интенсивность к-рого растёт с увеличением темп-ры. Более мощный источник У. и.- любая высокотемпературная плазма. Для различных применений У. и. используются ртутные, ксеноновые и др. газоразрядные лампы, окна к-рых (либо целиком колбы) изготовляют из прозрачных для У. и. материалов (чаще из кварца). Интенсивное У. и. непрерывного спектра испускают эл-ны в ускорителе (см. СИНХРОТРОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ). Для УФ области существуют лазеры, наименьшую длину волны испускает лазер с умножением частоты (l=38 нм).
Естеств. источники У. и.- Солнце, звёзды, туманности и др. космич. объекты. Однако лишь длинноволновая часть их излучения (l>290 нм) достигает земной поверхности. Более коротковолновое излучение поглощается атмосферой на выс. 30-200 км, что играет большу
…
Перейти к полному виду статьи
Свернуть